Ознакомьтесь с основными выражениями, используемыми при решении задач. Используя лекционный материал законспектируйте вывод подчеркнутых выражений.
Амплитуда результирующего колебания при сложении двух колебаний A2=A21+A22+2A1A2cos(φ2−φ1)A2=A12+A22+2A1A2cos⁡(φ2−φ1){{A}^{2}}=A_{1}^{2}+A_{2}^{2}+2{{A}_{1}}{{A}_{2}}\cos \left( {{\varphi }_{2}}-{{\varphi }_{1}} \right)
¨ Интенсивность результирующей световой волны
J=J1+J2+2J1J2−−−−√cos(φ2−φ1)J=J1+J2+2J1J2cos⁡(φ2−φ1)J={{J}_{1}}+{{J}_{2}}+2\sqrt{{{J}_{1}}{{J}_{2}}}\cos \left( {{\varphi }_{2}}-{{\varphi }_{1}} \right)
¨ Видность V=Imax−IminImax+IminV=Imax−IminImax+IminV=\frac{{{I}_{\max }}-{{I}_{\min }}}{{{I}_{\max }}+{{I}_{\min }}} или V=2I1I2−−−−√I1+I2V=2I1I2I1+I2V=\frac{2\sqrt{{{I}_{1}}{{I}_{2}}}}{{{I}_{1}}+{{I}_{2}}}
¨ Оптическая длина пути L=nSL=nSL=nS
¨ Оптическая разность хода Δ=L2−L1Δ=L2−L1\Delta ={{L}_{2}}-{{L}_{1}}
¨ Условие интерференционных максимумов Δ=±mλ0, (m=0, 1, 2, ...)Δ=±mλ0, (m=0, 1, 2, ...)\Delta =\pm m{{\lambda }_{0}},\ \ \ (m=0,\ 1,\ 2,\ ...)
¨ Условие интерференционных минимумов
Δ=±(2m+1)λ02, (m=0, 1, 2, ...)Δ=±(2m+1)λ02, (m=0, 1, 2, ...)\Delta =\pm (2m+1)\frac{{{\lambda }_{0}}}{2},\ \ \ (m=0,\ 1,\ 2,\ ...)
¨ Координаты максимумов интенсивности
xmax=±mldλ0, (m=0, 1, 2, ...)xmax=±mldλ0, (m=0, 1, 2, ...){{x}_{\max }}=\pm m\frac{l}{d}{{\lambda }_{0}},\ \ \ (m=0,\ 1,\ 2,\ ...)
¨ Координаты минимумов интенсивности
xmin=±(m+12)ldλ0, (m=0, 1, 2, ...)xmin=±(m+12)ldλ0, (m=0, 1, 2, ...){{x}_{\min }}=\pm (m+\frac{1}{2})\frac{l}{d}{{\lambda }_{0}},\ \ (m=0,\ 1,\ 2,\ ...)
¨ Время когерентности τ=πΔωτ=πΔω{{\tau }_{\text{}}}=\frac{\pi }{\Delta \omega }
¨ Критический максимум m=λ2Δλm=λ2Δλ{{m}_{}}=\frac{\lambda }{\text{2}\Delta \lambda }
¨ Оптическая разность хода при интерференции в тонких пленках
Δ=2nhcosβ±λ02=2hn2−sin2α−−−−−−−−−√±λ02Δ=2nhcos⁡β±λ02=2hn2−sin2α±λ02\Delta =2nh\cos \beta \pm \frac{{{\lambda }_{0}}}{2}=2h\sqrt{{{n}^{2}}-{{\sin }^{2}}\alpha }\pm \frac{{{\lambda }_{0}}}{2}
¨ Оптическая разность хода при интерференции на клине
Δ=2bn2−sin2(α)−−−−−−−−−−√±λ02Δ=2bn2−sin2(α)±λ02\Delta =2b\sqrt{{{n}^{2}}-{{\sin }^{2}}(\alpha )}\pm \frac{{{\lambda }_{0}}}{2}
¨ Радиус m-го светлого кольца Ньютона rm=(m−12)λ0R−−−−−−−−−−−−√rm=(m−12)λ0R{{r}_{m}}=\sqrt{\left( m-\frac{1}{2} \right){{\lambda }_{0}}R}
¨ Радиус m-го темного кольца Ньютона rm=mRλ−−−−√0rm=mRλ0{{r}_{m}}={{\sqrt{mR\lambda }}_{0}}